TENSIONS DE VAPEUR DE MELANGES TERNAIRES. 335 



la composition de la vapeur. Si les quantités delà troisième composante 

 (c. à à..y et y x ) sont infiniment petites on a, à température constante : 



>/.'/, V/i J av^ k av tV,?, 



Cette équation détermine donc la variation dP de la tension de vapeur, 

 produite par l'addition d'une quantité dy x cle la troisième composante. 

 Mais si Ton représente par 



1 — x { — y { mol. gr. A, x x mol. gr. B et y x mol. gr. C 

 la composition du liquide, et par 



1 — x 2 — y 2 mol. gr. A, x 2 mol. gr. B et y 2 mol. gr. C 

 celle de la vapeur, on trouve 



Vu dP . 1 „ . > j 



+ *i ) { Px x y — d 'o l J "-r x } ! 



une équation qui a déjà été déduite par M. van der Waals Il est 

 évident que T équation (1) peut être transformée en (2). 



Dans mon travail théorique antérieur j'ai donné la discussion de 

 F équation (1); je vais maintenant m'occuper cle (2). Cette équation con- 

 tient encore Xq; cela provient de ce que je représente par 1 — x G mol. 

 gr. A et x 0 mol. gr. B la composition du mélange binaire quand la 

 troisième composante fait encore défaut. Lorsque y 2 et y A sont très 

 petits, ce qui est le cas lorsqu'on n'ajoute que de très petites quantités 

 de la composante C, Féquation (2) devient: 



V 2 . x dP y 2 — y x . . N r „ „ -, /ON 



où x 2 et x x sont maintenant les valeurs que Ton aurait si le mélange ne 

 contenait pas encore la troisième composante. 



Si Fou ajoute une substance étrangère à un corps simple on a, comme 

 on sait, 



r 2M dP y<L—y, 



BT'dy, y x {l-y x ) 



(4) 



*) Ces Archives, (2), 7, 436, 1902. 



