CONSIDERATIONS SUR l'iNDUOTION UNIPOLAIRE, ETC. 



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M. Eichenwald fait ressortir avec beaucoup de raison le parallélisme 

 qui existe entre l'effet magnétique du mouvement des corp>sdans le champ 

 électrostatique d'une part, et les phénomènes de l'induction unipolaire 

 d'autre part ! ). Il est doue tout naturel de supposer que les expériences 

 sur r induction unipolaire pourront, elles aussi, nous apprendre quelque 

 chose sur la vraie forme des équations fondamentales. 



§ 2. Je me servirai d'abord des équations de Hertz telles qu'il les a 

 données. Soient Ja force électrique, <£) la force magnétique, $ la pola- 

 risation magnétique, £3 l'induction magnétique, I l'aimantation, £) le 

 déplacement diélectrique (Hertz appelle 4tt£) la polarisation électrique), 

 (£ le courant total, 3 le courant de conduction, v la vitesse par rapport 

 à un espace considéré comme immobile. Toutes les grandeurs sont 

 exprimées en unités électromagnétiques 2 ). Les équations fondamentales 

 sont 



Dans ces équations (h est un élément d'une surface quelconque ayant 

 pour contour une ligne fermée s. Les directions positives de s et de la 

 normale n à la surface cr , en un point très- voisin du contour, sont liées 

 entre elles par la règle du tire-bouchon. La ligne s et la surface cr sont 

 entraînées par la matière ou, si la matière est absente, par l'éther seul. 



Si l'on ne considère que de la matière isotrope, la polarisation magné- 

 tique est |C6^>, fi étant 1 dans l'éther. De même le déplacement diélec- 

 trique est-p 1 - (£, où K a dans l'éther la valeur K 0 = 20 . En sup- 



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posant qu'il n'y ait pas de force électromotrice interne (chimique ou 



*) „Zum Schluss will ich noch bemerken, dass ganz analoge (resetze aucli fin- 

 lie Bewegung der Korper im magnetischen Felde gelten miissen". — L'asser- 

 tion suivante: „Nnr haben wir keinen waliren Magnetismus" n'est vraie que si 

 Ton appelle, contrairement à la terminologie de Hertz (voir § 2), „wahren 

 Magnetismus" une quantité proportionnelle à la divergence du vecteur Q3. 



2 ) Il faut bien reconnaître avec M. Heaviside („Electromagnetic Theory" I 

 § 90) qu'il vaudrait mieux adopter d'autres unités, de manière à faire disparaître 

 de beaucoup d'équations le facteur encombrant 4?r. 



