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Je préfère, avec MM. Heaviside et E. Cohn ! ), définir le vecteur £3 

 par l'équation (7): si dans l'équation (8) on prenait le vecteur défini par 

 l'équation (7"), l'équation (2) ne pourrait plus être considérée comme 

 comprise dans l'équation (8). 



On peut aussi remplacer l'équation (2) par l'équation 



(S') j <£ s ds = -f 3',, dr—jj *» ch, 



analogue à l'équation (3). 3' désigne un „ cousant de conduction mag- 

 nétique". Le courant magnétique total dont la distribution est solé- 

 noïdale, est composé, comme l'indique l'équation (8'), de 2T e ^ a ' un 

 courant de déplacement magnétique. Je dis que 3f peut être choisi de 

 telle manière que les équations (8) et (8') deviennent équivalentes. 

 En effet, pour que cette équivalence existe, il faut et il suffit qu'on ait 



(9) 3 , »*r = 4[(8- i «)»^}, 



ce qui, en vertu de l'équation (7), peut également s'écrire 



10) y n dv = ^7Tj t {I n d<j). 



Remarquons que, si nous attribuons une existence physique au courant 

 de conduction magnétique aussi bien qu'au courant de conduction élec- 

 trique 2 ), le vecteur I, qui au § 2 n'était déterminé qu'à un terme de 

 divergence nulle près, acquiert lui aussi une signification physique. 



Nous pouvons donner aux équations fondamentales une autre forme 

 qui nous sera utile dans la suite. L'équation (3) peut s'écrire: 3 ) 



1 ) „Das elektromagnetische Feld", 1900. 



2 ) Nous admettrons plus loin (§ 8) que l'énergie thermo-chimique, développée 

 par unité de temps dans l'élément de volume c?r, est 



+ $utv -f «.ST.] + dr 1<£ X % + <£,,% + 3J. 



3 ) Voir pour cette transformation: „Uas elektromagnetische Feld", p. 536. 



