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J. A. VOLLGRAFE. 



Div | 3' + S + v Div S + Bot j 



doit donc être nul, lorsque 3' a la valeur (17). Cette condition peut 

 s'écrire 



(18) Div \ {& + 4 7T i) + v Div {S + 4 <7rI)+Rot [(«+ 4^7).?;] | = 0. 

 Elle est satisfaite en vertu de (7), de (7') et de (15). 



L'équation (3) nous apprend que 3 P eu t être considéré comme com- 

 posé d'un courant à distribution solénoïdale ) { et d'un courant } 2 qui 

 satisfait à F équation 



(19) (j 2 )«^ = -|,[3X^]- 



Le courant magnétique 3' es ^ composé d'un courant à distribution 

 solénoïdale j'j et d'un courant j' 2 qui satisfait à l'équation 



(20) (f 2 ) n ^= — j t \_®nd*l 

 En vertu des équations (10) et (20) on a 



(21) (f,)n* = ^ 



Il serait possible, par F introduction d'un vecteur à distribution solé- 

 noïdale analogue à ^ë, de donner à la partie solénoïdale j l du courant 

 de conduction électrique une forme analogue à celle que le courant j\ 

 possède en vertu de l'équation (21). Mais gardons-nous de pousser trop 

 loin la comparaison entre le courant magnétique et le courant électrique. 

 Il y a entre ces deux courants de conduction une différence essentielle: 

 le courant électrique peut être entretenu au dépens de chaleur ou 

 d'énergie chimique, il n'en est pas de même pour le courant magnétique. 

 Ce qu'il importe de remarquer, c'est que, quoiqu'en dise M. Heaviside l ), 

 l'analogie que Hertz établit entre les vecteurs & et $ est vraie. 



*) „Electromagnetic Theory", I, § 83: „I may here point out that a clear 

 récognition of the correct analogies between the eledric and raagnetic si des of 

 electroniagnetism is essential to permanently useful work. Many have been 

 misled in this respect, especially in comparing Maxwell's displacement witli 

 magnetic polarisation. The true analogue of£is53. Investigations based upon 

 the false foundation can lead to nothing but confusion". 



