CONSIDERATIONS SUR l' INDUCTION UNIPOLAIRE, ETC. 



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v z = 0. 



Dans ces équations r est la distance d'un point au centre de la sphère. 



La conductibilité de la couche a partout la même valeur C 2 qui, par 

 hypothèse, n'est pas rigoureusement nulle; sa constante diélectrique est 

 partout K 2 . Les équations (25) y prennent la forme suivante: 



73—3 % (^' 2 +r) 



4 









te 

























te 





et comme la divergence de (£ est nulle (vu qu'il ne peut y avoir de 

 charge électrique à l'intérieur de la couche considérée), l'équation (27) 

 y est applicable. 



Le milieu ambiant, où la conductibilité est nulle, et où la constante 

 diélectrique a la valeur K ZJ est en repos. Par conséquent les équations 

 (30) et (27) y peuvent être appliquées. 



Le cas considéré est plus général que celui de M. Thomson, qui sup- 

 pose la couche parfaitement isolante. Nous verrons d'ailleurs que les 

 résultats de M. Thomson ne sont pas tout à fait corrects. 



Appelons Cp { la valeur de Cp dans la sphère, Q 2 la valeur de Cp dans 

 la couche, Cp 3 la valeur de Cp pour r^> b. Distinguons de la même 

 manière les forces € 2 , Qf 3 . 



L'équation (27) s'applique partout. On peut donc poser (en négligeant 

 les constantes additives qui n'ont aucune signification physique) : 



(33) Cp, = £r 2 {3eos 2 p—l), 



