CONSIDÉRATIONS SUR i/lNDUCTION UNIPOLAIRE, ETC. 



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Soit BCAD une ligne fermée traversant la couche de passage (fig. 3). 

 Lorsque la sphère tourne, la partie BCA de cette ligne est entraînée, 

 tandis que la partie A' J) B' demeure en repos. Les parties infiniment 

 petites A Al et BB' changent de position et de grandeur. 



IS équation (8), appliquée à la ligne BCAD, nous montre qu'on a, en 

 intégrant dans le sens des flèches, 



(64) j <£ s 



2tt 



[flux d'induction à travers la surface de 



révolution décrite par AB\ 



Le flux à travers une surface est l'intégrale de la composante normale 

 de l'induction magnétique étendue à cette surface. Le sens positif de la 

 normale est de l'intérieur à F extérieur de la couche. 



Au lieu de F équation (64) on peut écrire : 



(65) I (£ s (h = ~ [flux d'induction à travers les cercles dont A et B 

 décrivent les circonférences]. 



Le sens positif de la normale est de bas en haut pour le cercle supé- 

 rieur [A) et de haut en bas pour le 

 cercle inférieur (B). 



Prenons le point B sur Péqua- 

 teur; l'angle [3 se rapporte au point 



A. On trouve alors 



(66) j*€ s 



cas 1 [3 



y Si les points B' et A' sont reliés 

 par un fil conducteur immobile, il 

 s'établira un courant. S'il n'y a pas 

 de fil conducteur, la force électrique 

 (E* sera nulle dans la sphère. En 

 effet, Féquation (8) nous apprend 

 que f(£ s fk est nul pour une ligne fermée entièrement située dans la 

 sphère. Il ne peut donc y avoir de courant fermé dans la sphère. Mais 

 les courants ouverts n'y existent pas non plus, vu que la charge électrique 

 en chaque point de la surface est constante. Il ne peut y avoir de courant 

 que dans la couche de passage. Par conséquent la force électrique est 



ARCHIVES NEERLANDAISES, SERIE II, TOME IX. 23 



