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J. A. VOLLGRAFF. 



On ne peut songer à remplacer ces équations par les suivantes 



| f $ s ds = 4 7ff %d<T + (£>,n)n d<T, 



ou sous une autre forme 



(84) 



(85) 



Rot$ = 4>7r\% + & m + v Div £) m + Rot [£) m .v]\, 

 Rotd = — y—È m —vJ)w® m —Bot[fî m ..vl 



En effet, on sait qu'un courant de déplacement £) ac ou «S , e engendre 

 dans un circuit fermé une force magnétomotrice ou électromotrice. 



Ce qu'on peut faire , c'est abandonner la forme (8*2) ou (84) et écrire 

 au lieu des équations (83) ou (85) les suivantes 



j Rot ^=é7r\^+i)+v Div © + Rot . v] \ , 

 ) Rot <£ = — 3' — à — v Div $ — Rot [$ m .v]. 1 ) 



(86) 



La divergence des seconds membres reste nulle, comme cela doit être. 

 Elle ne serait pas nulle si Ton écrivait Div © m et Div $ m au lieu de 

 Div £) et de Div sans faire en même temps les hypothèses 



/ 87 n \ Div£) cœ = 0, 



/ JHvXoe = 0. 



Si nous ne faisons pas la seconde de ces hypothèses , la seconde équa- 

 tion (86) ne prendra pas, pour S$m = $ = 0, la forme de la seconde 

 équation (84); il y aura alors, en vertu de la seconde équation (86), un 

 courant dans un fil conducteur reliant deux points d'un aimant tournant 

 et prenant part à la rotation. Or Earaday 2 ) a constaté que dans ce 

 cas il n'y a pas de courant. Cela résulte aussi d'une expérience de M. 

 Hoppe 3 ) qui a employé un cylindre creux de fer doux tournant dans un 

 champ extérieur. Nous ne pouvons donc adopter la seconde équation 

 (86) sans adopter en même temps la seconde équation (87). On peut 



x ) Par v j'entends la vitesse de la matière par rapport à Péther. 



2 ) „ Expérimental Kesearches", § 3092. 



3 ) „TJnipolare Induktion", Ann. d. Phys. 1902. Nous n'avons pas à nous 

 occuper ici des conclusions théoriques que M. Hoppe croit pouvoir tirer de 

 cette expérience. 



