366 



J. A. VOLLGRAFF. 



Il s'ensuit que la seconde équation (86) peut s'écrire 



(92) Rot <£ = — t& m — k ae — Roi \jb m . V] , 

 OU 



(93) Rot € = — tè — Roi \_%> m . v]. 



Le premier terme du second membre est nul dans le cas de la sphère 

 ou du cylindre tournant. On trouve dans ce cas, au lieu de l'équation 

 (64) , l'équation suivante 



(M ) U ds= _ JÏL [(flux d , nduction)m à (ravers la surface de 



révolution décrite par AB^ , 



où (flux d'induction) m désigne l'intégrale de la composante normale de 

 £5 m étendue à la surface considérée. Dans l'expérience de M. Grotrtan 

 le rapport du (flux d'induction)^ au flux d'induction total était supérieur 

 à 1,14. Il serait intéressant de connaître ce rapport pour une sphère 

 aimantée ou pour une sphère tournant dans un champ extérieur. 



Nous n'avons encore rien dit de la relation qui existe entre la force 

 magnétique et les deux polarisations magnétiques. L'hypothèse du § %, 

 d'après laquelle la polarisation totale serait proportionnelle à la force, 

 n'est approximativement exacte que pour une force magnétique faible. 



Quant à la polarisation partielle $ ae , elle ne peut pas non plus être 

 proportionnelle à la force magnétique; cela résulte de la seconde équa- 

 tion (87). Dans l'éther seul la polarisation paraît être proportionnelle 

 à la force magnétique l ); dans les corps peu susceptibles d'aimantation 

 il est possible que cette proportionnalité existe avec une approximation 

 plus ou moins grande. Enfin il n'est pas déraisonnable de supposer que 

 dans un aimant la polarisation magnétique de l'éther est plutôt dirigée 

 dans le même sens que dans un sens contraire à celui de la force magné- 

 tique; c'est ce qui explique pourquoi dans l'expérience de M. Grotrian 

 le rapport du flux d'induction appartenant à la matière pondérable 

 au flux d'induction total était supérieur à l'unité. Il résulte des expé- 

 riences de M. Eichenwald que dans les corps diélectriques dont il a fait 

 usage la polarisation électrique de l'éther est sensiblement proportion- 

 nelle à la force électrique. 



x ) Dans le système électromagnétique il y a même égalité numérique entre 

 les deux vecteurs, le coefficient p Q dans l'éther ayant été pris égal à l'unité. 



