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J. A. VOLLGRAPF. 



partant de l'équation (116) le moment D qu'un aimant, mobile autour 

 de son axe de symétrie, éprouve quand on fait passer par cet aimant 

 un courant électrique d'intensité i. Ce calcul n'est qu'une vérification, 

 car le résultat auquel nous devons parvenir nous est connu d'avance. 

 Le courant est supposé linéaire, un courant quelconque pouvant être 

 considéré comme un faisceau de courants linéaires. Soient B et A (fig. 3) 

 les points où le courant entre dans l'aimant et en sort. Je dis qu'on a 



i 



(118) D = — [flux d'induction à travers la surface de révolution 



décrite par AB\ 



En effet, soit E la force électromotrice de la pile. On aura, lorsque a 

 est devenu constant, 



(119) Ei = i 2 B + Dœ, 

 B étant la résistance , ou 



i 



(120) i B = E — D - . 



La rotation engendre donc une force électromotrice — c.àd. que 



i 



le moment D s'obtient en multipliant par — - les deux membres de 



a 



l' équation (64). L'équation (118) est donc démontrée. Vérifions-la en 

 nous servant de l'équation (116). 



Nous verrons que le moment dû à la force f 2 est nul. Le moment 

 dû à la force f A a pour expression 



(121) J)=ldTM^~^)+lAU^+^^~U^cc+^y) }]; 



l'intégrale est étendue au volume de l'aimant. 

 On peut écrire 



( 1 22) D=jdr [mr % B -f >z r ( § r d z — § z d r )] , 



intégrale représente le travail des forces extérieures que nous avons invoquées 

 pour équilibrer les actions mécaniques produites par le champ. — Rien n'indi- 

 que que M. Poincaré dans son calcul aurait réussi à diviser l'accroissement de 

 l'énergie magnétique en deux parties, dont l'une serait constituée exclusivement 

 par le travail des forces pondéromotrices. 



