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J. A. VOLLGRAEF. 



D'ailleurs, depuis la découverte du principe de la conservation de 

 l 1 énergie, il n'y a pas de raison suffisante pour maintenir l'hypothèse 

 d' Ampère. C'est ce qui résulte des considérations suivantes. Maxwell l ) 

 écrit pour F énergie potentielle dans un champ isotrope dû à des aimants 

 seuls 



(132) u= — %j (S} x I x ...)dT. 



Cette équation est déduite par lui de la théorie des actions à distance. 

 En transformant cette équation d'après la méthode du § 633, nous 

 trouvons, en ayant égard à l'équation (7), 



(133) U=^fy.^dT. 



Dans un autre champ isotrope dû à des courants seuls, Maxwell 

 trouve une énergie cinétique 



(134) T—^- ï ^S^cIt. 



Dans le cas des aimants le travail des forces pondéromotrices est 

 — à U. Dans celui des courants le travail des forces pondéromotrices — 

 l'intensité des courants étant supposée constante — est -f- à?'; c'est ce 

 que Maxwell 2 ) tire des équations de Lagrange. 



Or, si nous considérons un système de courants équivalent à un système 

 d'aimants donné — je veux dire un système de courants auquel appar- 

 tient en chaque point le même vecteur 05 qu'au système d'aimants — , 

 on aura 



(135) —$U = $T, 



de sorte que les forces pondéromotrices qu'éprouvent les deux systèmes 

 seront les mêmes. L'équation (135) résulte des équations 



Inhalt , die er seinem Versuch einer mechanischen Erklârung der elektromag- 

 netischen Vorgânge zu Grrunde gelegt hat, haben sicli offenbar durch àhnliche 

 Erklârungen besser befriedigt gefiihlt, als durch die blosse allgemeinste Dar- 

 stellung der Thatsaclien und ihrer Gresetze, wie sie durch die Système der 

 Differentialgleichungen der Physik gegeben wird. Ich muss gestehen dass ich 

 selbst bisher an dieser letzteren Art der Darstellung festgehalten und mich 

 dadurch am besten gesicbert fiihlte." 



*) „Electricity and Magnetism", § 632. 



2 ) „Electricity and Magnetism", § 580. 



