REMARQUES. 



Les expériences de M. Eichenwald ont montré que cette formule ne 

 saurait être admise et que le vecteur D y doit être remplacé par 



/)' = (<•—*„) E, 



£ 0 désignant la constante diélectrique de l'éther. On peut se rendre 

 compte cle ce résultat en supposant que l'éther contenu dans le disque 

 ne soit pas entraîné par la rotation et que le vecteur I) puisse être 

 décomposé en deux parties, Tune £ 0 E appartenant à l'éther et l'autre 

 (f — £ 0 ) E à la matière pondérable. I/éther n'étant pas mis en mouve- 

 ment, on peut concevoir que le dernier vecteur seul entre en jeu dans 

 un effet causé par la rotation. 



Si Ton veut faire ressortir le parallélisme entre l'induction unipolaire 

 et le phénomène dont nous venons de parler , il est utile d'introduire la 

 notion d'un ^courant magnétique". On peut parler d'un tel courant 

 dans tous les cas où le vecteur B que Maxwell nomme l'induction 

 magnétique subit un changement; on a ainsi l'avantage de pouvoir 

 énoncer la loi fondamentale des courants induits sous une forme ana- 

 logue à la règle qui détermine l'action magnétique d'un courant élec- 

 trique. Supposons p. e. qu'un anneau de fer soit aimanté dans la direc- 

 tion de sa circonférence et que cette aimantation vienne à changer. On 

 dira alors qu'il y a dans le fer un courant magnétique , et que celui-ci 

 }:>roduit, dans un fil enroulé sur l'anneau, une force électrique compa- 

 rable à la force magnétique qui existerait si Panneau était parcouru par 

 un courant électrique. 



Considérons maintenant un morceau cle fer ou d'acier dans lequel il 

 y a un champ magnétique et auquel, pour simplifier, nous donnerons 

 la forme d'un corps de révolution. Supposons de plus que le champ 

 soit symétrique autour de Taxe du corps, la direction de la force magné- 

 tique H étant partout située dans un plan passant par cette ligne. Cela 

 posé, une rotation du corps autour de Taxe produira les forces électriques 

 qui se montrent dans les expériences bien connues sur l'induction unipo- 

 laire, et qui peuvent être regardées comme l'effet d'un système de cou- 

 rants magnétiques circulaires. Or, si Ton veut calculer ces derniers au 

 moyen de considérations théoriques, il y a lieu de distinguer les deux 

 cas, où l'éther serait entraîné et où il resterait en repos. Dans le 

 premier cas ou peut arriver à une équation cle la même forme que la 

 première formule pour le courant de Eontgen que nous avons mention- 



