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H. A. LORENTZ , REMARQUES. 



née, le déplacement diélectrique D étant maintenant remplacé par l'in- 

 duction magnétique B. Si , au contraire , on adopte la seconde hypo- 

 thèse, cette équation peut être mise en doute. En effet, il semble naturel 

 d'admettre alors pour l'induction magnétique quelque chose d'analogue 

 à ce que les expériences de M. Eichenwald ont montré être vrai dans 

 le cas du déplacement diélectrique, c'est-à-dire de supposer que le vec- 

 teur B puisse être décomposé, lui aussi, en deux parties B 1 et B 2 , 

 dont la seconde seule , attachée pour ainsi dire à la matière pondérable, 

 détermine le courant magnétique dont il s'agit. 



Yoilà Tidée que M. Yollgraef a voulu développer. En l'essayant, 

 il a rencontré une difficulté. Si la décomposition du vecteur total B est 

 faite d'une manière quelconque , si p. e. on prend pour B { le vecteur 

 ft 0 II , où [j, 0 est la constante magnétique de l'éther, on trouve que 

 l'intégrale de la force électrique prise le long d'une ligne fermée située 

 dans le corps tournant, n'est pas, en général 0. Il se produirait donc 

 des courants électriques, non seulement à l'intérieur de F aimant lui- 

 même, mais aussi clans un fil conducteur reliant deux points de sa 

 surface et tournant avec lui. En soi, ce résultat n'a rien qui doive nous 

 étonner ou qui soit inadmissible. Il est vrai que le développement de 

 chaleur dans Y aimant devrait être accompagné d'un ralentissement de 

 la rotation, mais on peut très bien concevoir qu'un aimant tournant 

 dans un éther immobile éprouvât une certaine résistance. 



Cependant, les expériences n'ayant fourni aucune indication de cou- 

 rants existant à l'intérieur d'un système tournant, M. Yollgraef a 

 voulu échapper à la nécessité de les admettre. Il a indiqué la condi- 

 tion qu'il faut pour cela imposer au vecteur B i , mais ce que nous 

 n'avons pas remarqué, c'est que, si on évite de cette manière la diffi- 

 culté mentionnée, il devient en même temps impossible d'expliquer le 

 courant qui se produit dans les exrjériences ordinaires avec un fil con- 

 ducteur immobile. 



Il paraît donc que, dans le cas dont nous nous sommes occupés, c'est 

 bien l'induction magnétique B totale qui détermine le courant magné- 

 tique et les effets d'induction unipolaire. 



