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Si nous admettons donc = 920 et b 0 = 650, nous n'aurons plus 

 bi = % ù 0 mais 



6; = 1,415 b 0 . 



La variabilité de b sera donc, à cette température, bien moins grande 

 qu'à 0°; il suit de là que les grandeurs (3 l et (3 2 seront encore plus 

 petites, et les grandeurs critiques se rapprocheront davantage de la 

 valeur normale. 



Nous trouvons à présent pour la grandeur p = ^° la valeur 



h — 0 0 



— — = 2,41; de sorte que F équation (5) ne donne plus pour 



iV = (èczz *?Vla valeur 0,709. mais 0,852. Il s'ensuit: 

 \bi — b n S 



6, — ô, 



V/0,852 = 0,923, 



d'où 



6 C = 0,977 6/ = 899. 

 Pour v c et /3j -j- /3 2 nous trouvons maintenant (voir § 3): 

 Va = 2,87 b c ; + & = 0,0228. 



Il vient ainsi: 



= 2,87 M= 2 > 8Q fr = 3,97 fl 0 ) = 2579, 



un volume que l'on atteint déjà, à 0° C. , par une pression de + 550 atm. 

 Pour (3 l et (3 2 nous trouvons séparément: 



2 — x + .v 2 



/3 1= = n V / 9 = 0,0117; 0,0111. 



Revenons maintenant à la vérification éxpérimentale de r c . 



Puisqu'à 0° C. et sous I atm. de pression 1 gr. H 2 occupe un volume 

 de 11127 cm 3 ., v c exprimé en cm 3 , sera = 2579 X 10~ 6 X 11127, et 

 la densité critique sera 



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