d'après la nouvelle théorie des gaz. 



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Or, le calcul que je viens de rappeler peut aussi être appliqué 

 au cas dont nous nous occupons ici. De même que la vitesse des 

 molécules d'air est modifiée par la surface chaude, elle l'est aussi, 

 dans ma manière de voir, par le diapason vibrant. Pour trouver 

 l'état de mouvement de l'air en présence d'un corps vibrant, nous 

 n'avons qu'à donner à toutes les molécules une même vitesse 

 dans toutes les directions possibles, puis à y ajouter une petite 

 composante, qui est la même pour toutes les molécules de la 

 même couche et qui trouve son origine dans le mouvement de 

 la source sonore. 



Représentons-nous cette source sonore comme une très petite 

 sphère, ayant son centre à l'origine d'un système de coordonnées 

 rectangulaires; appelons la vitesse originelle, commune à toutes 



les molécules, u, et ses composantes p, s et m, soient — , 



d x 



— et — les composantes de la vitesse surajoutée , due aux vibra- 

 dy dz 



lions; enfin désignons la vitesse résultante par U, et ses compo- 

 santes par P, S et W. Nous avons alors les équations: 



n , d<p 0 , cl y t ij dy 



P—J9 + — , S = «s + — , W = w + — (1) 



dx dx dz 



d'où l'on déduit: 



tt i/i o /d(p\ 2 /d<p\ 2 /d(p\ 2 _ dcp ( . dy ^ dm) / Hx 



expression qui donne la vitesse des molécules, telle qu'elle est 

 modifiée par la vibration de la source sonore. 



Si, en outre, les cosinus des angles que les directions des mou- 

 vements des molécules font avec l'axe des x avant le commen- 

 cement de la vibration sont représentés par A, et les cosinus de 

 ces mêmes angles durant la vibration de la source sonore par 

 ,<*, on a encore l'équation 



iï^ui + — . (3) 



dx 



Pour trouver la manière dont les molécules sont réparties entre 



