d'après la nouvelle théorie des gaz. 



Ui 



et par suite: 



d 2 g 

 dt 2 



d 2 <f> 



dx 2 



d 2 <p d 2 q> 

 — _|_ — L 



dy 2 dz 2 



y 



Nous retrouvons donc réellement ici les mêmes formules fonda- 

 mentales qui ont toujours servi de point de départ à la théorie 

 du son. Seulement, la fonction se présente sous un aspect un 

 peu différent. Ses dérivées par rapport x, y, z ne sont mainte- 

 nant plus les composantes de la vitesse réelle des molécules d'air, 

 mais représentent les composantes des variations que le corps 

 vibrant imprime à cette vitesse réelle. 



Des expressions obtenues pour la masse des molécules qui pas- 

 sent en une seconde par un plan parallèle à l'un des plans des 

 coordonnées, et de la nature de la fonction y, il suit aussi que, 

 si l'on se représente autour de la source sonore une sphère d'un 

 rayon quelconque r, la masse des molécules qui traversent par 

 seconde l'unité de surface de cette sphère est exprimée par 



Voici donc comment les choses se passent. Tandis que, dans 

 les circonstances ordinaires , chaque unité de surface est traversée 

 à chaque instant par autant de molécules dans la direction positive 

 que dans la direction négative, il n'en est plus de même aussitôt 

 qu'il y a un point vibrant , car alors , par chaque surface sphérique 

 décrite autour de ce point vibrant, il passe à chaque instant, d'après 

 notre calcul, une quantité de molécules différente, quantité indi- 

 quée par la fonction périodique — . 



d r 



Sous cette forme modifiée, on peut donc continuer à parler, 

 aussi dans la théorie moderne, d'ondes sphériques et de mouve- 

 ment ondulatoire. 



En outre, la condensation est: 



d y 



7/7 



