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J. L. HOORWEG. SUR LÀ PROPAGATION DU SON 



de sorte que si l'on a, par exemple, 



on obtient: 



D'où il suit, qu'en chaque point la condensation se change à 

 un moment donné en une dilatation, et que les seuls points qui 

 aient simultanément un même état de condensation sont ceux 

 dont les distances au centre diffèrent de n x v T. Il existe donc 

 une succession régulière de condensations et de dilatations , exacte- 

 ment comme on se l'était toujours figuré. 



On le voit, si l'on analyse attentivement ce qui doit se passer 

 dans l'atmosphère lorsqu'il s'y trouve un corps vibrant, la théorie 

 moderne des gaz donne des résultats très semblables à ceux que 

 fournit la théorie ancienne. 



Un éclaircissement est encore nécessaire quant à notre assertion 

 que, par suite des chocs, la vitesse réelle u est en apparence réduite 

 à la valeur v. Nous avons attribué cette diminution à ce que 

 le choc exige un certain temps, et il nous reste donc à examiner 

 si cette hypothèse ne conduirait pas à des résultats absurdes. 



Si l est le chemin parcouru par une molécule entre deux chocs 

 successifs, c'est-à-dire le chemin moyen, le nombre des chocs 



u • 



que chaque molécule subit par seconde sera - ; en laissant à chaque 



l . 



choc se perdre un temps très petit t, il en résultera par seconde 



u 



une perte de temps - £, et pour que cette perte donne lieu au 

 l 



changement apparent de u en v, il faut qu'à toute distance r 

 on ait: 



r r ut r 

 u u l tr- 

 ou 



uv 



