d'après la nouvelle théorie des gaz. 



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Prenons maintenant, comme on le fait réellement pour l'air 

 atmosphérique à 0°C, 



u == 485 m. 

 v = 332 m. 

 1 = 0*00000007, 



on obtient alors: 



i — lx 10- 12 sec., 



résultat que personne ne regardera comme trop grand. 



3. Les considérations qui précèdent seraient à la rigueur suffi- 

 santes pour notre but, puisqu'elles nous ont fait retrouver les 

 formules fondamentales qui ont servi à MM. Airy, Helmholtz et 

 autres à développer toute la théorie du son. Quelques points, tou- 

 tefois, demandent encore un examen spécial. En outre, il nous 

 reste à calculer la variation de pression que la membrane du 

 tympan éprouve à raison des vibrations de la source sonore. C'est 

 ce calcul que nous allons effectuer d'abord. 



Pour trouver le nombre des molécules qui dans le temps dt 

 viennent frapper la membrane du tympan, considérons de nou- 

 veau , en premier lieu , celles dont la direction fait avec la normale 

 à la membrane un angle ayant pour cosinus l. La vitesse nor- 

 males de ces molécules est u x. Imaginons que ces molécules soient 

 en repos, et que, par contre, la membrane du tympan se meuve 

 dans la direction opposée, mais avec la même vitesse u x. La 

 membrane parcourt alors en dt sec. un chemin u x dt , et l'unité 

 de surface un espace exprimé également par u x dt. Si donc il y 

 a w de ces molécules dans l'unité de volume, le nombre demandé 

 est nuxdt. Or, à chaque choc d'une molécule, il est exercé 



une pression ; la pression p d t , éprouvée de la part de 



l'ensemble de ces molécules dans le temps dt, sera donc: 



j. nmu 2 x 2 j. 

 pdt-= dt. 



g 



Mais, ainsi que nous l'avons vu précédemment, le nombre des 

 molécules dont le cosinus se trouve entre x et x H- d x est au 



