146 J. L. HOORWEG. SUR LA PROPAGATION DU SON 



par conséquent: 



t + T 



T^J | Tr T\ v) T \ 



H- cos 2 — |V— - 1 H 5m - r --( t — - 1 + 



t i 2 r 2 T\ v) T\ v / 



H 9m — | / — - \cos~l t — - 1h cos 2 — I ^ — - 1 



_ xrî TV v) TV Â 2 r 2 TV v/ 



2ttG 2 2*ry" r\ • 2tt/. r\ 

 \ v) T V 



; ir* T 

 Mais il est facile de voir qu'on a 



dt. 



S'"t('-'Ù = 



et 



t + T 



= 0 



f . fin / . T\ 



J T V v/ 



tant pour n ='2., que pour n = 4; par conséquent: 



ç 0 ^ 2 CM C 2 £ 2 7I î C 2 fj' + T 



ou 



Tg r r 2 r 2 ^ ù 2r 4 A 2 r 



ço i^C 2 G 2 



gr ( l 2 r 2 2r 4 r ■ 

 expression qui ne diffère que par la constante de la formule (7) 

 de M. Grinwis (L c). Ma formule, en effet, donne précisément 

 le double, de sorte que, en ce qui concerne les variables r et A, 

 les deux expressions conduisent exactement aux mêmes conclusions. 

 L'intensité du son dépend donc aussi de la longueur d'onde , et 



elle décroît plus rapidement que ne croît la seconde puissance 



( - - r <T- a**, ■. - i t v )'. f gi'- M » - * ~ ~v 



de la distance, à cause du petit terme 



4. Ce qui vient d'être dit d'une source sonore unique s'appli- 

 quera aussi lorsque deux ou plusieurs de ces sources se trouveront 

 à proximité de l'oreille. Chacune d'elles produira sur la membrane 



