d'après la nouvelle théorie des gaz. 149 



rents, si par exemple il y a au-dessous de CD de l'acide carbonique 

 et au-dessus de l'air, B devra, pour recevoir la même phase dans 

 tous ses points, faire avec le plan A un certain angle x. Pour 

 déterminer cet angle, faisons l'angle ACDzz:^, la perpendiculaire 

 fixe G N = b , et prenons dans le plan A un point arbitraire G , 

 situé à une distance y de G. On a alors G H = y tang fi et 

 HI = C N — CE = b — y sec fi sin (fi — x). Si maintenant la 

 vitesse de propagation dans l'un des gaz est v t , et celle dans 

 l'autre v 2 , la variation de pression occasionnée en I par la vibra- 

 tion de G sera, en vertu de l'équation (F): 



A — - cos— U — ytan VP _ ï , y sec J sin (P — j*0 \ 

 T T \ v x v 2 * v 2 ~ V 



et dans cette expression la grandeur arbitraire y devra disparaître , 

 si l'on veut que la phase soit la même en chaque point de B; 

 par conséquent: 



y tang fi y sec fi sin — x) 



ou 



sin fi v , 



sin (fi — x) v 2 ' 



Mais, d'après la figure, on a: 



fiz=i et fi — x = r, 



donc : 



sin i v j 



sin r v 2 



de sorte que la loi de Snellius se trouve démontrée. 



6. Nous allons maintenant nous occuper de la résonnante, et 

 nous considérerons en premier lieu le cas le plus simple , celui d'un 

 cylindre étroit, fermé à une extrémité et ayant l'ouverture tournée 

 vers la source sonore. D'après la fin du § 3, il se produit dans 

 ce cylindre un mouvement des molécules d'air exprimé par les 

 équations : 



