156 J. L. HOORWEG. SUR LA PROPAGATION DU SON 



Ce n'est qu'au voisinage immédiat de l'ouverture qu'il en sera 

 autrement, de sorte que pour le mouvement à l'intérieur du 

 résonnateur nous pouvons poser: 



h cos 



L. — J do) J cos > 



où du est un élément de l'ouverture, et h une grandeur qui en 

 des points différents de l'ouverture a des valeurs différentes. 



Pour le mouvement au voisinage immédiat de l'ouverture, on 

 a en conséquence: 



et 



Dans la supposition que la source sonore se trouve à une grande 

 distance, nous pourrons prendre, pour le mouvement des molé- 

 cules à l'extérieur du résonnateur, l'équation simple: 



dt* dx 1 ' 

 à laquelle on satisfait en posant: 



<p = Hcos cos — + I cos sin z n - . (7) 



a T à T 



Si nous admettons maintenant que ces ondes planes produisent 

 dans le résonnateur des ondes sphériques, dont l'expression est 

 pour chaque point de l'ouverture: 



r 



le mouvement extérieur total devient: 



%n'/ t r\ 

 cos — I t — - I 



cp =jh d M 4- ncos— — cos— -t- ïcos — sm-—. 



