d'après la nouvelle théorie des gaz. 



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2°. La languette peut être très légère et très élastique, de sorte 

 que la variation de pression, qui naturellement se produit dans 

 le porte-vent, exerce une grande influence sur les vibrations de 

 la languette. Celle-ci ne vibre alors pas comme si elle était libre, 

 mais d'une manière qui est entièrement déterminée par la longueur 

 du tuyau. Il n'y a même plus aucun compte à tenir des vibrations 

 propres de l'anche, qui s'exécuteraient avec beaucoup trop de 

 rapidité. 



Un pareil tuyau sonore donne la note pour laquelle résonne une 

 colonne d'air fermée, c'est-à-dire la note dont la longueur d'onde 

 est 4- fois la longueur du tuyau , et en outre les tons harmoniques 

 impairs (voir § 6) ; à cette espèce d'instruments appartient la clari- 

 nette. Je viens de souligner le mot fermé, parce qu'on pourrait 

 facilement croire que ce doit être au contraire une colonne ouverte. 

 Les tuyaux à anche, en effet, sont tous ouverts par en haut. Mais 

 si l'on prend en considération que le son est dû ici, comme dans 

 la sirène, aux pulsations de l'air qui s'échappe périodiquement 

 en haut par l'ouverture, on comprendra que la résonnance à 

 l'intérieur du tuyau, c'est-à-dire les variations régulières du mou- 

 vement des molécules d'air qui y sont contenues, procède du 

 haut vers le bas, et comme l'ouverture, que l'anche forme ici 

 périodiquement par ses vibrations, est très petite en comparaison 

 de la capacité du porte-vent, on peut très bien regarder le tuyau 

 comme fermé par en bas. D'ailleurs, pour que l'air par son mou- 

 vement puisse modifier la vibration de la languette, il faut que 

 précisément près de cette languette il éprouve le maximum de 

 variation de la pression, et que par conséquent il y ait un nœud 

 en ce point. 



La seule chose qui demande ici encore quelque éclaircissement , 

 c'est de savoir comment, dans la nouvelle théorie, on doit se 

 représenter l'action de la sirène. 



M. Clausius a fait voir que le chemin moyen l, qu'une molé- 

 cule d'air parcourt entre deux chocs, est donné par la formule 



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