168 J. L. HOORWEG. SUR LA PROPAGATION DU SON 



on d 2 q> d 2 q> d 2 q> d*q> %dq> 



dx 2 dy 2 dz 2 dr 2 r dr ' 



Les valeurs ci-dessus de — et de — ? conduisent donc à 



dr dr 2 



dr 1 F „ 2 F F' F F"' H- 3 F' F" F F" + F' 2 



d t v 2 r v 2 r 4 v 4 r 2 v 3 r 3 



On a en outre: 



d 2 cp F" F F'" + 3 F' F" 

 dt 2 r v 2 r* 



donc: — - £-2 = — — F 7 - -JL (F F'" + 3 F' F'), 

 v 2 dt 2 v 2 r r 2 



et par conséquent: 



dj = _^ (Pjcp 2 F F' FF" -h F' 2 



d£ 2 t; 2 r 4 -y 3 r 3 ' 



ou, en négligeant le dernier terme, puis intégrant: 



i dtp F 2 



y y 2 d£ v 2 r 4 

 expression qui ne diffère que par la grandeur 



\ v r 1 j 

 de la formule (A) trouvée précédemment. 



Or A y est toujours un nombre positif, d'où il suit que le 

 mouvement sonore , outre les condensations et les dilatations péri- 

 odiques, détermine aussi une petite dilatation permanente, du 

 côté de la source. 



C'est à cette dilatation permanente que doit être rapportée, 

 suivant M. Ghallis J ), la cause du phénomène observé par MM. 

 Guyot, Schellbach 2 ) et Guthrie, à savoir, qu'un corps léger est 

 attiré par une source sonore placée à proximité. 



l ) PMI. Mag. (4), t. XLI, p. 279. 

 ») Pogg. Am.y t. CXL, p. 325. 



