C. H. C. GRINWIS. SUR LES ONDES SONORES CYLINDRIQUES. 461 



En se bornant aux particules d'air assez éloignées de la source 



sonore pour que la seconde puissance de - et les puissances 



r 



supérieures puissent être négligées, on a: 



G cos k (r — at) i Csin k (r — a t) 



(V) 



Vr 8 ry/ r 



ou, si pour abréger l'on pose 



k(r -at)=u , (6) 



G cos u i G sin u 



(p — r h o — ; 



n 8 rl 



il vient alors: 



z= — ] k sm u — - — (7) 



adt H I 8 r * v ; 



-y- = — — k Sm U + « ( 8 ) 



dr rrf 8 r ? 



Si maintenant nous indiquons, comme précédemment, par E, 

 T et U les énergies potentielle, actuelle et totale du mouvement 

 sonore, nous trouvons, q 0 représentant la densité normale de 

 l'air ï): 



U = E + T (41) 



Il est à peine nécessaire de faire remarquer que E n'est pas 

 l'énergie potentielle absolue de l'air, mais seulement celle du 

 mouvement sonore, c'est-à-dire, l'énergie de la dilatation ou de 



') Arch. Néerl, t. X, p. 138 et 139. 



