ENTRE DEUX PLAQUES HORIZONTALES. 



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du poids de la goutte : — -| shO dh. Les bases supérieure et infé- 

 rieure de la goutte subissent des agrandissements déterminés par 

 la relation: 



Odh=z — hdO. 



Si la surface du liquide était entièrement libre, le moment 

 virtuel des forces moléculaires, tant à la base supérieure qu'à la 

 base inférieure, serait, d'après la proposition rappelée au début, 

 — K, dO, sur les deux bases — 2K, dO. Mais comme le liquide, 

 en s'étendant, vient en contact avec les plaques, le moment 

 virtuel est à la base supérieure: — (Kj — A, 2 )dO, et à la base 

 inférieure : — (K 1 — k l3 )dO. 



En cas d'équilibre, on a alors: 



— (i + q) shOdh — (K 1 —k l2 )dO — (li 1 — A l3 )^O = 0, 



ou, en remplaçant 0 dh par — hdO, 



K, — Aj 2 +K, -A l3 =^(i + 0) (1) 



équation à laquelle on peut substituer celle-ci: 



Kj cos q) 2 -f- K 1 cos (f> z -=z s h' 2 ({- + q) (2) 



3. La valeur de h devient imaginaire lorsque les deux angles 

 de raccordement cp % et sont obtus. Elle le devient également 

 lorsqu'on a: 2 K l = A 1 2 ou 2K, = A 13 , c'est-à-dire, lorsque 

 le liquide s'étend soit sur la plaque supérieure soit sur la plaque 

 inférieure. 



Pour le mercure, entre deux plaques de verre, on a: 



2K, oosq> = sh* (l + q) (3) 



q> représentant l'angle de raccordement du mercure avec le verre. 



Si la plaque supérieure est supprimée, ce qui fait disparaître 

 A 1 2 et q, on obtient: 



- -h K, coscpz=z\ sh'\ (4) 



A l'aide de ces deux dernières équations, on peut calculer la 

 valeur de la constante moléculaire Kj du mercure et l'angle cp , 

 lorsque h et h x ont été mesurés. Elles offrent l'avantage qu'on 

 peut multiplier les observations, en modifiant la charge. 



