474 J. BOSSCHA. SUR L'ÉQUILIBRE D'UNE GOUTTE 



de raccordement cp. Le mercure intérieur présentera la forme 

 de la partie supérieure d'une large goutte de ce métal, depuis 

 son sommet jusqu'au parallèle où l'élément du méridien forme 

 un angle égal à cp avec la verticale , ou un angle 90 H- cp avec 

 l'horizon. En substituant cette dernière valeur à e dans la for- 

 mule (8), ou à cp dans la formule (4), on obtient pour la dis- 

 tance d de ce parallèle au sommet de la goutte: 



/2~g ~~ 



d = ai/l — sin(p= V 1 (1 — sin cp). 



s 



Cette formule donne la hauteur du ménisque dans des tubes très 

 larges , ou la dépression d'une surface mercurielle en contact avec 

 une paroi de verre. 



9. Si le liquide n'éprouve aucune espèce d'attraction de la part 

 des deux plaques, c'est-à-dire, si l'on a à la fois A, 2 et A, 3 = 0, 

 on trouve: 



2K, =\sh* (9) 



K, =±sa* (10) 



d'où il suit : 



h=za vlT. 



Ce cas est réalisé dans l'expérience de Leidenfrost, où une 

 goutte à l'état sphéroïdal repose sur un coussin de vapeur et où 

 les bases supérieure et inférieure sont toutes les deux horizon- 

 tales. On obtient une goutte d'air renversée de la même forme, 

 en laissant monter une bulle d'air dans un liquide jusqu'à la 

 rencontre d'une plaque horizontale que le liquide humecte par- 

 faitement. C'est à peu près dans ce cas que se trouve la bulle 

 d'air d'un niveau dit à boîte. La surface commune du liquide et 

 de l'air se raccorde alors par un angle = 0 à la plaque horizon- 

 tale mouillée. Les deux relations simples (9) et (10) fournissent un 

 moyen de déterminer la constante K , par la mesure de a ou de h. 

 M. Quincke s'est servi de ce moyen, mais en faisant usage seule- 

 ment de la relation entre a et K r . Cependant les mesures de la 

 hauteur totale de la bulle d'air offrent plus de garanties d'exac- 

 titude que les mesures de la distance verticale entre le parallèle 



