au même point, égales et directement opposées ; mais il n'en est 

 pas de même des forces aP, «'p' qui ont pour effet de comprimer 

 la série des particules situées sur aa'. Cette compression très 

 faible, mais réelle, découle de l'élasticité parfaite des liquides qu'il 

 n'est pas permis de négliger. Or des actions semblables s'opèrent 

 non seulement entre toutes les particules de la file diamétrale 

 considérée, mais encore entre celles de toutes les files diamétrales 

 dont l'ensemble constitue la sphère totale. 



Il suit de ce raisonnement 1" qu'autour du centre de chacune des 

 sphères d'activité qu'on peut imaginer à l'intérieur du liquide 

 considéré, il doit régner, abstraction faite de l'action comparative- 

 ment très faible de la pesanteur, un état de compression ou de 

 cohésion tel que l'équilibre ne pourra subsister sans une force 

 élastique équivalente et agissant partout en sens contraire ; 

 2" que moins il y a de files diamétrales complètes où peut se pro- 

 duire la compression du liquide, moins sera grande la force 

 élastique capable de lui faire équilibre. 



Or c'est précisément ce qui arrive pour une particule quel- 

 conque située à une distance du niveau plus petite que le rayon 

 d'activité r de l'attraction moléculaire ; car pour cette particule, 

 la sphère de rayon r sera forcément en partie plongée dans le 

 liquide, en partie dans l'air. Dans ce cas, il faudra donc qu'il y ait 

 d'autant moins de files diamétrales complètes de particules 

 liquides que la centrale est plus près du niveau. 



Par conséquent, dans le liquide supposé partant de môme den- 

 sité, la couche superficielle serait formée d'un ensemble de por- 

 tions d'autant moins comprimées qu'elles seraient plus près du 

 milieu extérieur ; elles devraient donc être soumises cà des forces 

 élastiques moindres que F. 



Ce raisonnement montre clairement que si on laisse s'écouler 

 une partie du liquide du vase, de manière que la nouvelle couche 

 superficielle soit formée tout à fait avec du liquide primitivement 

 à l'intérieur, à l'instant même la force élastique F qui y régnait 

 sera trop grande pour que les diverses compressions développées 

 dans la nouvelle couche superficielle puissent lui faire équilibre ; 

 c'est pourquoi les diverses parties constitutives de la dite couche 

 éprouveront une diminution de densité d'autant plus marquée 

 qu'elles seront plus près du milieu ambiant ; ce qui revient à dire 



