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H est la profondeur du fleuve avant le passage du mascaret, h la 

 surélévation de celui-ci après le passage de l'onde de tête. 



A cette équation, M. de Saint- Venant joignait celle qui résulte 

 de l'emploi du théorème des quantités de mouvement appliqué 

 à une certaine partie de la masse liquide en mouvement. Ces deux 

 relations lui permettaient d'exprimer la célérité de propagation 

 du phénomène à l'aide de H et de A ; il obtenait la formule : 



Cette formule revient à peu près à celle qu'on a citée plus haut 

 et qui donne la célérité des ondes de translation allongées : 



\}^\Jg(\\ + lhy 



L'une ou l'autre de ces formules est admise pour exprimer la 

 célérité U du mascaret, on les considère comme approximative- 

 ment conformes à l'expérience. 



Cependant, comme la question n'est pas traitée d'une manière 

 lomplèic, il m'a semblé intéressant de rechei'cher la formule à 

 l;t(|ii('ll(' on iin iverait si l'on substituait l'emploi du théorème des 

 l(>i'(c> vives II ( (îliii des quantités de mouvement. 



Il ("Si Misé de voir que, de toutes manières, le raisonnement basé 

 sur 1(3 théorème des forces vives donne une idée plus concrète et 

 plus claire du mécanisme du phénomène. De plus la théorie, telle 

 que nous allons l'indiquer, peut encore s'appliquer si la vague de 

 lète déferle. De ce fait, il résulte simplement une perte de force 

 vive ((ui s'introduit dans ré([uation à côté des travaux des autres 

 ivsis|;uices passives. 



K-.iNou'^ donc à présent, eu nous s(M-\ant du théorème des 

 Int.e- nIncs, do rè(|ii:tti(.M (fui ri'-i( la propagation du 



Soil II I,. piu|Mi„|..|ii tlnn,. .n;,,il \r p,,--.,i^.. (Iti ni.)M-Mn'l. 



11^// !.. piol.Mi.l.-lll .ipirv M- p.l.-.lnr (xnit 1,1 tll^lll-'ori Ic pllèllO" 



mène |.iup,i^r .1,(11- i.- -.'Il- il,- 1,1 11,., h, M \(,ii- .iilm.'Hioii'-, ce 

 qui est .••'i h- l.'-iliin." n i. (pi.' I." nivcnii .lu tl.Miv.' à do 

 courant dernèn; la de lète est plan et horizontal. 



