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Considérons alors à l'instant t la masse liquide comprise entre 

 deux plans normaux à l'axe du canal, le plan AB assez en deçà de 

 la vague de tète comme le montre la figure, et le plan CD que 

 l'extrémité antérieure de la vague atteindra à l'époque t + At. 



Pendant le temps A^, que nous supposerons essentiellement fini, 

 toutes les particules liquides se trouvant sur la section AB sont 



désignée par v. La section Al! Imil ciilirtv est donc en A'M' à 

 l'époque t + Af ; la Sfïciioii M» ['mi div considérée comme 

 immobile. Le courant din^ct du Meuve e^i. en cllci, excessivement 

 faible avant le passage du tn;i-i ,11 ri . 



Do ceci il résulte que, pend.tnl le lemp-^ A/. I.i musse li([iii(l(! 

 que nous venons de détinir ;i tecii, de lu par i du li([iiidt' e>l ,1 

 gauche de AB, une poussée (jiron peni, p desiLinant la deiisiie, 

 évaluer par unité largeur du 1 anal, a 



'lit de VM est?'A/, 



Ce travail est employé 1 à . ..rinniuii(i.i."i- à nue portion seule- 



