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les isothermes et les adiabatiques se succèdent ou se coupent, et 

 traversent la courbe de saturation. 



A l'intérieur de cette courbe, les isothermes sont rectilignes, 

 parallèles à l'axe des volumes, et forment ce que Sarrau appelait 

 la droite de liquéfaction. Les extrémités A et B de cette droite se 

 rapprochent à mesure qu'elle s'élève avec la température et la 

 pression, parce que, d'après les faits observés, le poids spécifique 

 de la vapeur saturée augmente constamment, tandis que celui du 

 liquide diminue. Ce rapprochement continue jusqu'à ce que les 

 points A et B se confondent en un point unique G, caractérisant 

 l'état critique du corps. 



La courbe de saturation sépare ainsi deux régions du plan. 

 Dans la région intérieure, le fluide peut exister simultanément 

 sous deux états distincts, liquide et gazeux, en proportions varia- 

 bles à une même température et à une même pression. Dans la 

 région extérieure, un seul volume du corps entièrement homogène 

 correspond à une température et à une pression déterminées. 

 Quel que soit le trajet de la ligne représentative d'une transfor- 

 mation, il est impossible d'apercevoir une condensation ou une 

 vaporisation, tant que ce trajet n'arrive pas à traverser la courbe 

 de saturation. La pression p et l'entropie S sont des fonctions 

 parfaitement déterminées du volume v et de la température T, 

 jusqu'à l'état limite représenté par un point quelconque de la 

 courbe de saturation. 



A cet état limite, la pression p, le volume v et l'entropie S 

 deviennent des fonctions de la température seule. La pression p 

 est alors la tension de vapeur saturée que j'appellerai P ; u 7 s et 

 m = T ^, ou u, s et m' = T ~ sont le volume spécifique, l'en- 

 tropie et la chaleur spécifique du fluide maintenu à l'état de 

 saturation, suivant que ce fluide sera à l'état liquide ou à l'état de 

 vapeur ; L = T {s' — s) sera la chaleur de vaporisation. 



Le principe de la continuité entre l'état liquide et l'état de 

 vapeur, qui entraîne l'identité des deux états au point critique, 

 oblige à considérer la courbe de saturation comme ayant une 

 forme continue, sans que la direction de sa tangente puisse subir 

 une brusque variation au passage du point critique ; et lorsque 



