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(9) ; — ^ qui varie de 0 à 1 tend vers l'unité, x vers | et a vers 

 l'entropie critique îv. La courbe, lieu des points M, aboutit donc 

 au point critique, et Yadiabatique S c est tangente, en ce point, à 

 la courbe de titre constant égal à 



Ce fait remarquable par lui-même et par les conséquences 

 inattendues qu'on en déduit, s'interprète d'une façon logique. 

 Quand la détente part d'un point très voisin du point critique 

 sur la courbe de saturation, le lluide étant entièrement à l'état de 

 vapeur, l'adiabatique S c -f e , e étant très petit, rencontre rapi- 

 dement les courbes à titre constant, dont le titre varie de 1 à ^ 

 environ, puis, la détente à peine commencée continuant, toute la 

 vapeur brusquement condensée reprend lentement l'état de 

 vapeur. Quand on fait partir la détente du point critique lui-même, 

 il y a indétermination sur l'état du fluide qu'il est naturel de con- 

 sidérer comme moitié liquide, moitié vapeur, en sorte que la 

 détente provoque, dès le début, la vaporisation de la moitié du 

 fluide condensé à l'état liquide. 



L'étude de ln détente dans la région des températures comprises 

 entre le deuxième »'t le troisième point d'inversion, donne lieu à 

 une discussion analogue. Le lieu des points M forme une boucle 

 <jui aboutit sur la courbe de saturation aux deux points d'inversion 

 1, et l z (fig. A). 



3. Valeur limite de m + m'. 



Prenons un fluide à une température voisine de l'état critique 

 et dans ses deux états figurés par les extrémités d'une droite de 

 liquéfaction. Considérons les adiabatiques passant par ces deux 

 points, et prise- à l'intérieur de la courbe de saturation : la tan- 

 gente de l'angle que fait avec l'axe des pressions la direction de 

 chacune de ces deux adiabatiques à sa rencontre avec la courbe 

 de saturation, sera d'après les formules (4), (7) et (8) : 



