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Q?) ne peut tendre vers l'infini, car alors l'adiabatique critique 

 serait tangente à la courbe de saturation, et ne pénétrerait pas à 

 l'intérieur de cette courbe, ce qui serait contraire à nos hypothèses 

 fondamentales. Le second membre de cette équation reste donc 



fini, et comme Qj) tend vers la constante a, tandis que 

 s'annule, il faut nécessairement que C v reste fini. 



Pour trouver sa vraie valeur, j'emploierai la formule (14), 

 appliquée, a une même température, à l'état liquide et à l'état de 

 vapeur saturée. 



»' = Cv + T(*)J£ 

 ce qui donne par addition : 



\ \w v y 



Passant à la température limite T — T c , le premier membre 

 s'annule, QÇ) et (jjfy , tendent vers la même valeur a, etC v + C v ' 

 devient le double de la chaleur spécifique à volume constant au 

 point critique, et l'on a : 



0 = 2C V + Tc« (lj + jÇ) = 2C V + 2T c a* tg a 



(22) C v = -T c a«tga = T c (^ 



tg a étant la tangente de l'angle que fait avec l'axe des pressions 

 au point critique la direction de la courbe représentant un mélange 

 de liquide et de vapeur dont le litre demeure constant et égal à ^- 



