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soit, eu égard à la formule (9) 



Les formules (25) et (26) donnent la différence que nous cher- 

 chions, et qui prend la forme remarquablement simple : 



T ldT; Cp 



Cette formule s'applique à la branche de la courbe de saturation 

 qui représente l'état liquide. Il faut y remplacer m par m' et C„ par 

 C'p pour l'appliquer à la branche qui représente l'état de vapeur 

 -aliirée. F.llr exprime bien ];i loi de réfraction rappelée plus haut. 



6. Ordre de grandeur des quatre coefficients qui devien- 

 nent infinis au point critique. 



Si Ton applique l'équation (27) à la température critique, la 

 rétraction de l'adiabatiqne s'évariouissml, le second membre de 

 cette équation s'annule, d'où r ésulte (pie C, , et par suite les quatre 

 coefficients thermo-élastiques qui deviennent infinis sont d'un 

 ordre de grandeur supérieur a irv, et d'une façon plus générale, 

 d'un ordre supérieur au carré de l'un quelconque des coefficients 

 m, m', ~ T . Cet ordre de grandeur serait-il, par hasard, 



représenté par le cube des mêmes coefficients ou par les valeur- 

 de leurs dérivées, en sorte que chacun des quatre coefficients 

 multiplié par (T c — T)'i tendrait vers une valeur finie à la tempé- 

 rature critique? Je n'ai pu en trouver une démonstration rigou- 



Je dois, du reste, faire quelques réser ves sur cer tains des résul- 

 tats obtenus dans cette étude, et qui m'ont grandement surpris. 

 IN dé- oiilfiit fou- de la direction q f j . ■ j'.tj trouvée [ i l'adiaba- 



direction qui se confondrait avec celle de la courbe de titre ^ 



