- 198 - 



ment à la sortie du distributeur, vitesse qui est îa résultante de 



La vitesse w\ n'est plus tangente à l'aube ; par suite, à son entrée 

 dans la roue, la veine liquide subit d'une part un choc contre 

 l'aube et d'autre part une élargissement brusque, l'ar suite de ces 

 deux circonstances il se produit une zone de tourbillonnements. 



Je désigne par w la vitesse relative de l'eau dans la roue immé- 

 diatement au delà de la zone de tourbillonnement, cette vitesse w 

 sera tangente à l'aube et nous supposerons qu'on puisse la regar- 

 der comme tangente à son premier élément et, par suite, comme 

 taisant un angle p 0 avec u 0 . 



Qu'il s'agisse du choc ou du changement de la vitesse par suite 

 de l'élargissement brusque de la veine à l'entrée de la roue, nous 

 admettrons, avec Résal, que la force vive perdue est égale à la 

 force vive due aux vitesses variées. 



A la sortie du distributeur la vitesse absolue de l'eau, égale à v' 0 , 

 fait un angle a' 0 avec u„ elle a donc pour composantes suivant le 

 rayon et perpendiculairement à cette direction v 0 sin a' 0 et 

 v'ocosa'o. Au delà de la zone de tourbillonnement la vitesse relative 

 étant w, faisant, d'après ce que nous supposons, un angle p 0 avecw,,, 

 on a pour les composantes de la vitesse absolue suivant ces mêmes 

 directions 



w sin % et w cos % + «o 

 on a par suite pour la force vive perdue, par unité de masse 

 (1) (v'o sin a (t -w sin p 0 ) 2 Hv'o cos a! 0 —w cos p o -u 0 )WV4-« , < , 

 + w* — Zv'ow cos (p 0 - a'„) - Zv'oUo cos a a + %t 0 w cos p 0 = %gl 

 l désignant la perte de charge. 



D'ailleurs l'équation (1) de la première partie reste sans chan- 

 gements, et dan? les équations (2), (3) et (4) on doit simplement 

 remplacer v 0 , €<>, p 0 et p' 0 par v 0 , €, p et p', de sorte que l'on a 



m » = y- - y 



sc^deVruxelles, t. XL, 2 e partie, pp. 249-274. 



