a 



(3) 



(4) 

 (5) 



Vgh, = %gh - (1 + a)v'\> ( 2 ). 



— ee 



Pour l'équation (5) de la première partie, il faut ajouter à la 

 perte de charge le terme Igl que nous venons de calculer et 

 remplacer w 0 par w' 0 . Nous désignerons de plus par w\ la vitesse 

 relative de l'eau à la sortie, w\ devenant donc égal à iu 1 dans le 

 cas du travail à pleine charge sous la hauteur de chute normale. 

 L'équation (5) de la première partie se transforme alors dans la 

 suivante : ( 3 ) 



(6) w'» l =w' 8 0 -f-^H+ti î -M 8 0 — (H-ay*o— bw'\-ew>-v' t o 

 - u\— wt+Vv'oW cos (p 0 - a o )+%v'oU 0 cos d 0 - %u 0 w cos fc> 

 Mais w'o étant la résultante de v' Q et de - u 0 on a ( 4 ) 



(8) (sin pl^a'o) = sin«\ = Siïfc" 



En tenant compte de (7) l'équation (0) devient alors 



(9) w'\ ~ %gU - (1 + a)v\ + «*, - (1 + c)w a - - Ziioiv cos p. 



désignons toujours par P, l'angle de w\, supposée tangente à 

 l'aube à la sortie, avec le prolongement de m,, en sens contraire 

 du mouvement, et supposons de plus qu'il puisse y avoir une valve 

 à la sortie, de sorte que la surface de sortie soit KS,, K étant 

 égal à un si il n'y a pas de valve, et dans le cas où il y a une 



