En substituant dans ces relations les expressions (73) de S n , T„, 



! s » = - r ~ l < ~ u2 r 2 < + 2 r ~ 3 v | 



îous trouvons comme solutions particulières de (76) 



U~.-3r, I 



Ainsi donc, les équations (75), où s„, ^ ont les valeurs (78), 

 sont solutions de (74). 



Kn substituant maintenant les solutions (75), avec (78), dans les 

 expressions (42) des composantes de l'effort, nous obtenons, 

 après (juelques réductions ( l ) 



(T-J»J-)-^)r-V+Ekw)a a U.+T. *^ 



79) 



| <r„ — r->p„ + jJij r 3 (rY'« - 2rg'„), (80) ^ 



I T„ = - i ^ j ^r-'[T î g''„4-2nr ï '„ + 2(n ï -l)?»]. (81) ( 



Nous supposons la surface extérieure du sphéroïde libre, c'est- 

 t-dire que la tension « de surface » est nulle en chacun de ses 

 )oints. Nous devons donc écrire les équations (70), savoir : 



(TV, T ?/ , T\) =0 pour r = R + R-'£. (70) 



Nous allons voir que, pour que res trois équations soient satis- 



(•) Cf. 56, ch. I, p. 288, form. (26) et (27). 



