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logarithmes qui a été omis, pour simplifier, dans le tableau VI. 

 A la fin du Chapitre 11, on leur donnera une autre forme. 



En définitive, le rayon 0 cm ,00127 est au seuil d'un domaine 

 de lois toutes nouvelles et d'autre part, le rapprochement l'ail plus 

 haut avec les valeurs critiques explosives du champ et avec la 

 distance sur laquelle la chute de potentiel est de 350 volts, nous 

 incline à croire que ce domaine est celui du phénomène critique. 

 La seule chose qui reste douteuse, c'est que les courbes des poten- 

 tiels initiaux en fonction des rayons du fil, se relèvent effective- 

 ment en approchant de l'axe des ordonnées (*). 



Abstraction faite des valeurs incertaines trouvées pour 

 r = (K m ,0003, ces courbes montrent nettement un changement 

 d'allure, surtout en positif, et si les potentiels trouvés sur 

 le fil de 0 rm JH)U;î8, qui n'avait que 12 centim. de longueur, 



sensiblement la même pour les deux signes, et que, par conséquent, 

 la différence des deux potentiels, qui est surtout à considérer ici, 

 restera sans grand changement. 



Dans certaines de nos mesures de courants, le champ atteint 

 des valeurs extrêmement élevées. Déjà avec le til de < > f 11 J M ) 1 r>7 et 

 un courant d'une cinquantaine de micro-ampères, on arrive à un 

 million de volts par cm. Avec le fil de 0 cn, ,00(.)38, nous avons 

 dépassé deux millions et demi, sans observer aucun changement 

 notable dans l'allure de la courbe. Ceci est remarquable, puisque 

 les expériences de Carr, d'Earheart et d'autres, laites à très petite 

 distance, ont amené à penser que lorsque le champ dépasse 10 6 , 

 la décharge est portée, non plus par les ions du gaz, mais par 

 ceux du métal des électrodes ( 2 ). Les présentes recherches nous 

 fourniront plus tard une autre interprétation du phénomène 



