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Pour le moment, nous ne pouvons guère tirer de conclusions 

 de cette constatation, sinon cette observation générale que si, à la 

 pression atmosphérique, rien ne se retrouve sur les fils moyens 

 des lois caractéristiques de la décharge dans le vide de (ieissler, 

 il en reparaît un élément dans le cas des fils très fins. Le gradient 

 extrêmement abrupt qui existe dans le voisinage immédiat de ces 

 fils, modifie donc la décharge, d'une manière plus ou moins ana- 

 logue à l'effet d'une diminution dépression, \oiis aurons l'occa- 

 sion de préciser cette analogie dans un autre travail. 



Considérons encore la distance à Taxe où l'on trouve un champ 

 de 30000 volts. Appelons-la D. Or, 30000 volts par cm., c'est, 

 comme on sait, le champ disruptit 'sur les électrodes de grand 

 rayon de courbure, et nous avons déjà reconnu que le champ 

 initial des lueurs tend à le rejoindre quand on tait croître le rayon 

 du fil. D se trouve facilement au moyen de (11). Le tableau Mil 

 en donne les valeurs x lO 3 calculées à partir de l'intensité moyenne 

 du champ sur les gros fils positifs, et des valeurs particulières de 

 cette intensité dans quelques-uns des cylindres sur les fils lins, 

 positifs ou négatifs. On a vu que le champ initial est constant sur 

 un fil donné, du moment que son rayon est au moins égal à 

 0 cm ,<N«85. La distance I) le sera donc aussi. 



Tableau XIII 

 D x 10 3 positifs 

 Fil. 0,85 1,85 2,85 



0,00030 



0,00038 7,57 8,35 8,52 



O,001 w 27 12,23 12,7 13,25 



0,00176 



0,00385 uniformément 

 0,0099 id. 

 0,0151 id. 



oilOOO id. 



0,1756 id. 



0,3500 id. 



D X 10 3 négatifs 



0,00038 6,305 6,457 6,735 



0,00127 11,286 11,43 12,04 

 0.00176 



