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Si Ton multiplie D par 30000 et par logp on obtient évidem- 

 ment les potentiels initiaux mesurés, d'après les formules (6) et 

 Ton peut écrire : — 30000 D. 



De là, x et y étant les distances à Taxe de deux points quel- 

 conques du champ, 



(12) ^J*— N "~~b b - V *"~J y - 30000 D. 



1°& ~ log - log -- 



("l'est une loi absolument analogue, n/utads wnt<w</is, à relie 

 qui donne l'intensité explosive dans un champ uniforme : 



(13) Yy = 30000, 



la différence des logarithmes multipliée par D remplaçant la 

 simple différence des distances x et y. Et de même que l'ensemble 

 des champs explosifs entre électrodes planes parallèles peut se 

 représenter dans l'espace par un seul plan incliné, sur lequel les 

 électrodes peuvent avoir des espacements quelconques, ainsi l'en- 

 semble des champs initiaux sur un fil placé dans des cylindres de 

 rayon quelconque, formera une seule nappe, dont la méridienne 

 est une courbe logarithmique, mais sur laquelle les espacements 

 des électrodes sont réglés par la condition exprimée dans l'équa- 

 tion (12). 



Maintenant, il faut reconnaître que cette loi ne nous apprend 

 rien au point de vue du mécanisme de l'ionisation. Comme la loi 

 du champ disruptif uniforme, elle est purement empirique et doit 

 pouvoir se concilier avec toute hypothèse particulière, adoptée 

 pour construire la théorie. De plus, elle ne se prête pas au calcul 

 direct du potentiel initial, car celui-ci n'est donné qu'implicite- 

 ment, puisque D dépend de ce potentiel. Mais il y a entre D et r 

 des lois empiriques très curieuses à rapprocher de celles que nous 

 trouverons dans l'étude des variations de pression. Elles se résu- 

 ment comme suit : 



