que l'épaisseur augmente ensuite, quand toute retendue des fils 

 talion est . 1res lente aussi, comme dans le vide. 



diat i. m, i|in e>| iiik' «1rs principales causes d'erreur de la méthode 

 elle-même. Et comme, enfin, nous opérons dans ces mesures sur 

 le hord externe de la -aine, alors que l'ionisation ;i lieu sur le bord 



Il restvdon/ à esslyer la l'ormule (il) du chapitre précédent, 

 V <= (V r — Va) — , sur des distances a— r inférieures à 0 cm ,07. 

 Le calcul indi([iie que les meilleurs résultats sont obtenus en pre- 



plus favorable est ditïleile à déterminer exactement, et qu'on 

 obtient des résultats presque aussi satisfaisants en l'altérant légè- 

 rement. De nouvelles mesure.s sont nécessaires pour l'arrêter 

 définitivement. 



Mesure du potentiel ,) la smvfe. — Ce qui a paru non moins sou- 

 haitable, c'est une vérification directe obtenue en mesurant les 

 potentiels à diverses distances au moyen d'une sonde. Elle a été 

 tentée, non sans succès, si bien que la base expérimentale de 

 notre théorie s'en trouve singulièrement élargie. Comme sonde, 

 on a pris une aiguille à coudre aussi fine que possible, présentée 

 dans un plan perpendiculaire au fil, de manière à être tangente à 

 ses surfaces de niveau successives, quand elle était éloignée paral- 

 lèlement à elle-même. 11 a été lait une douzaine de séries au total, 

 la plupart doubles ou triples, portant sur des fils de 0 cm ,00J76, 

 de l>'»MHVW5 et de l> ^0;H>\ avec les deux signes. Il n'était pas 

 possible, naturellement, d'opérer sur des fils tendus suivant l'axe 

 d'un cylindre : on s'est servi de fils présentés parallèlement à un 

 gros conducteur réuni au sol. On sait que dans ces conditions, la 

 loi du champ est identique k celle du champ cylindrique dans le 

 voisinage immédiat du fil. Les mesures dont il sera fait état ont 



