4S. - 404 - 



La signification de cette loi est assez obscure. On peut observer 

 que la modification introduite revient à substituer dans (2), 



Donc la déchai-e commencerait (fiiand le potentiel sur le fil est tel 

 que si ce même potentiel existait a la distance tf = r + 0 cm ,03de 

 Taxe, il produirait sur 1rs premiers II m ,0;> à partir de cette dis- 

 tance la chute constante de volts. C'est bien ce que montre 

 la lig. i, dans laquelle les prolongements en pointillé des paraboles 

 qui représentent les potentiels à des distances plus grandes que 

 0 '"\0b\ jouissent précisément des propriétés correspondantes. Ces 

 prolongements ont leurs sommets sur une parallèle à Taxe des 

 ordonnées, qui a pour abscisse 0 cm ,03, et à la même hauteur que 

 les potentiels sur le (il. Malheureusement, il s'agit dans cette 

 ligure d'un iil assez gros, qui, justement, ne suit plus la loi (18). 



En somme, pour des rayons de fil inférieurs à 0" ,n ,01, les 

 décharges sont facilitées et cela d'autant plus énergiquement que 

 le cylindre est plus étroit. Si on examine en effet, à ce point de 

 vue, l'étude faite sur les distances d qui correspondent à la chute 

 de .">r>0 volts au moment de la décharge, on voit que ces distances 

 doivent être d'autant plus courtes que le rayon b est plus grand. 

 Avec b = 5 cm ,85, le d. ihQ a presque atteint sa valeur limite. 



En négatif la constante diminue très sensiblement avec le rayon 

 du fil. La loi précédente ne convient donc plus. 



Elle est remplacée par une autre, où le carré de — r intervient 



au lieu de la première puissance. On a 



(19) 



