Voici le détail 



r 0,85 



0,00038 4440,5 



0,00127 4202 



0,00176 4209,3 



0,00385 4009,2 



Tableau XIX 

 1,85 2,85 



3,85 5,85 



Les vérifications sont moins satisfaisants, en général, que 

 dans le cas du positif, elles le son! même beaucoup moins dans le 

 cylindre de 0 cm ,85, et dans tous les cylindre- pour le Ml 1 1' "\i iu.IS.Y 

 On les améliore en faisant entrer dans la formule la puissance {) 

 du rayon b du cylindre. 11 vient alors 



(20) (V r — V«)6i( — .- } =3800. 



\ iogy 



Pour des rayons supérieurs à 0 e ™ ,0521, la fonction (V r — V«), 

 **\ 



même multipliée par ^ > décroit, d'abord d'une manière regu- 



log - 



liére. jusqu'à ce que r prenne la valeur 0 cm ,1756, puis plus 

 rapidement, semble-t-il. C'est du moins ce qui résulterait de 

 l'unique cas où nous avons pu examiner le fil de rayon r = !),.>>. 



D'après un autre travail que nous publierons sur les fils paral- 

 lèles et sur les pointes, la limite de la chute de potentiel sur 0 cn \03 

 semble être 945 volts. Cette valeur reste fixe dans le cas des 

 pointes, quelles que soient les dimensions. Dans les champs 

 cylindriques, elle semble près d'être atteinte dans les deux cas 

 extr êmes d'existence de la lueur, d'abord, comme nous le disions, 

 sur les fils de rayon très grand, puis aussi sur les fils très fins qui 

 n'entrent en action que pour la valeur critique du champ (voir le 

 tableau XVII). 11 y a plus. Il arrive souvent que le courant de 

 décharge semble commencer à un potentiel très inférieur au 



