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qui s'en déduisent immédiatement, sont celles qui caractérisent le 

 mieux le domaine des rayons du fil compris entre r = 0 e111 ,0099 

 et r = 0 cm ,00127, dont nous n'avions pu déterminer les lois au 

 Chap. l" r . D'après lesehilVres cités dans les tableaux précédents, on 

 voit que le rayon 0<* m ,(MHM8 commence à se montrer moins satis- 

 faisant. Les considérations laites à propos du phénomène critique, 

 nous ont conduit à le classer dans un autre domaine, dont le fil 

 0 cm ,00127 touche déjà la frontière. 



Il est un cas remarquable où la formule (5) 



donne un résultat très important. C'est celui qui correspond à 

 r = oc. 11 s'agit donc des décharges qui se produisent entre des 

 surfaces de très grand rayon de courbure ou des plans. Dans ce 

 cas, il n'y a plus décharge par lueur, mais décharge explosive, 

 /'tin. elle. Seulement, il est infiniment probable, comme on l'a fait 

 voir dans le premier chapitre, que les conditions de production 

 de rélincelle sont très voisines de celles de la lueur, pour ce qui 

 concerne le champ dans le voisinage du métal. M. Toepler a d'ail- 

 leurs montré! 1 ) ([non passe d'une forme de décharge à l'autre 

 d'une manière continue, en faisant varier l'intensité du courant. 



Or, nous avons dit que la valeur limite de V r — V« pour les 

 grands rayons paraît être 945 volts. D'autre part, on trouve 

 facilement, en désignant a — r par d et en développant le log en 

 série, que la limite du dénominateur r log * est d ou 0 cn \03. D'où 



