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d 35 o serait donc proportionnel au champ qui existe à la dis- 

 tance a de Taxe, si V r — \ a était constant. 



tin substituant maintenant à G une de ses valeurs en fonction 

 des libres parcours, et à d 350 celles que fournissent les relations 

 (10) on obtient, par exemple, 



(34) vf^ =10 " 3 7f 



(35) v^y" -«HV 



pour les gros fils. 



Dans le premier membre, le numérateur représente l'énergie 

 acquise par les ions sur le libre parcours de l'H (il est si court que 

 rintensité du champ peut y être considérée comme constante) ; le 

 dénominateur, l'énergie acquise sur le parcours 0 cm , 0,1. Le rap- 

 port de ces deux quantités d'énergie est donné en fonction du 

 rayon du fil et du parcours 0 cm ,03. 



Pour le cas des fils fins, on écrirait sans peine une formule 



semblable, où le rapport — figurerait comme facteur, 

 log- 



Relations empiriques entre R a et D. — On peut se demander si 

 l'intensité R„ du champ h la distance d'ionisation 0 cm ,03 ne joue 

 pas ici un rôle important, puisqu'il semble que de sa valeur doit 

 dépendre éventuellement la continuation de l'ionisation dans le 

 reste du champ, en d'autres termes, la substitution à la lueur, de 

 la décharge disruptive ou de l'étincelle. Il n'y a pas de doute qu'il 

 en soit ainsi pour les gros rayons, mais sous des conditions qu'il 

 y aura lieu de préciser. Voici d'abord les valeurs en question de 

 l'intensité R a , rapprochées de la distance D, où le champ = 30000 

 volts/cm. 



