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(37) Rr=38 £j^. 



De fait, 33a reste sensiblement égal à l'unité pour les fils fins, 

 et on retrouve la formule théorique du champ. 



En parcourant les registres des mesures, on reconnaît que la 

 décharge par lueurs s'établit de plus en plus difficilement, à mesur e 

 que le rapport des rayons du cylindre et du fil diminue, et il 

 semble que la limite inférieure soit donnée par log-==2,3environ 

 (ou log 10 b - = 1) D'où il résulterait que cette forme de 

 décharge ne saurait être stable dans un cylindre de rayon infé- 

 rieur à 0 3m ,3, si fin que fût le fil. D'après les formules ( 1-2), 



i =23000D, 

 log- 



on aurait alors \ a = 69000D. 



Mais les mêmes formules (12) permettent de calculer le poten- 

 tiel initial V r correspondant, et par conséquent, le potentiel 

 minimum sous lequel peut commencer la décharge par lueurs en 

 n'importe quelle circonstance. Le résultat de ce calcul figure dans 

 la colonne \ m du Tableau XXIV. Pour les gros fils, le calcul est 

 simple, D étant indépendant de 6, et on trouve aisément 



(38) { \ m =30000D (log ^ + logy,) = 3(X)00^ 7 ^,3 + log^. 



Pour les fils fins, D diminue avec b. Mais nous avons une bonne 



