par le carré du log -, calculés sans tenir compte du module 

 Tableau XXIX 



0,85 1,85 2,85 3,85 5,85 Moy. Q par % t^ 



La première colonne n'entre pas dans le calcul des moyennes. 

 On remarquera d'ailleurs que sur le fil 0,00170 se reconnaîl déjà 

 une variation systématique. On l'a laissé également de côté dans 

 le calcul des moyennes. Si l'on prend, d'autre part, les quotients 

 par log 2 * des potentiels initiaux négatifs non diminués de 

 350 volts (déjà calculés dans le chapitre I er ) et qu'on les compare 

 aux )'K on trouve respectivement pour les rapports : 6230; 6927 

 nt 7340,5. La moyenne J2V1 des deux premiers (en tenant compte 

 du module), est pratiquement identique à celle de la loi précédente. 

 On a donc, d'une façon générale, pour les fils très fins et au même 

 degré d'approximation que pour les formules (7) du chapitre 1 er , 

 les relations 



(42) Vn = 1255nlog f - 



V„ = V n + 350. 



En prenant, semblablement, Y p — 350 au lieu de V p pour le 

 calcul des d 350 , on étendrait aussi aux deux signes, lu relation f'32). 



Il résulte des formules (4-2) que les courbes positives de la fig. 2 

 du chap. I er coupent l'axe des potentiels en un point qui a pour 

 ordonnée 350, tandis que les courbes négatives passent par l'ori- 

 gine; mais qu'à part ce décalage, celles des deux signes sont iden- 

 tiques, dans le domaine des fils très fins. On a déjà eu l'occasion 

 de dire que ce domaine est celui du phénomène critique. Le rôle 

 joué dans l'un et l'autre cas par la chute de 350 volts est une nou- 

 velle preuve de la légitimité de cette assimilation. 



