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où le second membre est identique à celui de la formule (27) 

 applicable aux potentiels initiaux négatifs, sauf la valeur de la 

 constante. Encore celle-ci diffère-t-elle de moins de 1/45 de sa 

 valeur dans les deux formules, ce qui permet d'adopter pour Tune 

 et l'autre, la moyenne 8900, avec un écart de 1/100. On a donc, 

 finalement, 



(44) v„ = 8900r 04 log~ 



\ p — aW = 8900f*Mo& b a 



Le fil 0,00038 n'est certainement pas soumis à ces lois, et d'autre 

 part, celui de 0,00385 est bien près d'y échapper aussi, car nous 

 avons vu qu'il suit déjà la loi de proportionnalité aux log -. En 

 réalité, les formules (27) et (43) sont celles d'une région de transi- 

 tion entre celles des gros fils et des fils très fins ; elles pourraient 

 ne se vérifier rigoureusement que dans la partie moyenne de cette 

 région. Voici les chiffres : 



Tableau XXXI 



r 0,85 1,85 



0,00038 21564 22373 



0,00127 17336 16547 



0,00176 16732 16268 



0,00385 15693 



Conclusion de la prem ière partie. — Nous nous sommes étendus 

 longuement et même, à coup sûr, démesurément, sur les relations 

 empiriques suggérées par nos tableaux de mesures. Cette méthode 

 s'imposait, après la constatation de l'impuissance des principes 

 théoriques à guider nos recherches. Elle nous met en présence 



2,85 3,85 5,85 



'/> roi. Mn;l. 



21774 999 



