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d'un grand nombre de résultats, dont nous allons résumer 1rs 

 principaux, ou du moins roux qui paraissent tels à l'heure actuelle. 



Les propriétés du champ cylindrique dépendent, avant tout, 

 des valeurs r du rayon du fil. Nous avons reconnu trois domaines 

 dislincts de ces valeurs, caractérisés par des lois nettemenis 

 différentes. 



Pour r > 0 cm ,00385, le potentiel initial est proportionnel 

 àr°' 7 log*; le champ initial proportionnel à r" 0 » 3 et indépen- 

 dant de b. 



Pour r compris entre 0 cm ,00385 et 0 cn \001 environ, le potentiel 

 positif diminué de 350 volts et le potentiel négatif tel quel sont 



b ]0g a 

 proportionnels à log et à r 0 » 4 ; le champ à , et à ?- u '°. 



Enfin, pour r < 0 cm ,001, le potentiel initial négatif, et le 

 potentiel initial positif, diminué de 350 volts, semblent être propor- 

 tionnels à r* log 2 ^; les champs correspondants, à r~~*log-- 



Ce dernier domaine correspond à celui des potentiels explosifs 

 critiques. On y trouve des distances pour la chute de 350 volts, et 

 des champs du même ordre que dans l'étude du phénomène 

 critique. 



Le potentiel initial semble croître quand la longueur du fil 

 diminue. 11 semble indépendant de la matière du métal, du moins 

 dans le domaine des gros fils. 



La différence des potentiels initiaux positifs et négatifs n'est 

 nullement déterminée par les mobilités des ions ordinaires. 

 Sensiblement indépendante du rayon du cylindre, elle varie systé- 

 matiquement avec celui du fil. Pour r = O^Od, les deux poten- 

 tiels sont égaux. Pour r < 0 cm ,0J le positif l'emporte ; pour 

 r> 0^,01, c'est le négatif. 



De nombreuses mesures d'épaisseur de la gaine lumineuse con- 

 duisent à conclure que cette épaisseur est indépendante du rayon 

 du fil et de celui du cylindre. Elle vaut 0^,06. On trouve la même 

 valeur avec la sonde, et on constate en outre que l'ionisation 

 commence à 0 C, »,03. 



