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C'est donc, en somme, comme le remarque Thomson, la for- 

 mule d'Ewers pour le courant des pointes qu'on retrouve pour le 

 courant de lueur sur les fils. Mais il faut ajouter que Thomson, 

 alin de rendre sa formule maniable, est amené à faire cer taines 

 simplifications plus ou moins arbitraires, et qui, conduites un peu 

 autrement, donneraient avec le même degré d'approximation la 

 formule de Warburg et de Almy, ou d'autres variantes encore. 



Du reste, la solution de Thomson ne donne que la forme géné- 

 rale de la loi, sans fournir la valent- numérique de a. Elle ne se 

 prête donc pas à une vérification complète. 



Nous avons essayé de compléter la solution de Thomson. Don- 

 nons d'abord à l!. qui reste indéterminé dans le calcul précédent, 

 la forme explicite bien connue du champ cylindrique : 



A vrai dire, relie valeur ne saurait convenir rigoureusement 

 au champ modifié par la présence des ions, puisque c'est celle 

 qui représente le champ cylindrique sans ions. .Nous pouvons 

 néanmoins en attendre une approximation assez satisfaisante, 

 puisque Franck (') a montré que l'altération du champ due à la 

 présence des ions ifesl jamais très considérahle avec des rayons 



