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pour les potentiels ï ti ti'-t i< -u i > ;'i r>l)l)ll volts dans les courants de 

 pointe. Il la trouve préférable, dans ces conditions, à la formule 

 parabolique. On pourrait dire à peu près la même chose des 

 déi harpes entre les (ils et les cylindres. Les courbes sont, en effet, 

 très aplaties dans les cylindres étroits ; on le voit immédiatement 

 sur les graphiques. Mais nous pouvons préciser davantage. D'une 

 façon générale, et i! y a sans doute quelque chose d'analogue (fin- 

 ies courants de pointes, les courbes dillérenl peu d'une droite 

 dans le premier régime de décharge, c'est-à-dire quand le rayon 

 du cylindre n'est pas très grand par rappor t à celui du (il. Alors 

 une formule du premier degré en Y de la forme i = B(V — V c ) 

 est acceptable. Cela se présente à des potentiels faibles sur les (ils 

 lins, mais aussi à des potentiels déjà considérables sur les gros 

 Iils. Ainsi par exemple, même dans le [dus large de nos tubes, 



des droites, mais leur potentiel initial moule jusqu'à -JSOOO voll> 

 et au delà. D'autre part, la loi linéaire de Sieveking n'est pas 

 applicable quand le courant est hrs [<tihh\ témoin la forte cour- 

 bure de nos tracés dans le voisinage de l'origine, exception l'aile 

 pour les Iils moyens positifs. 



Une légère modification empirique de notre formule (ÔvX) va 

 nous permettre de rattacher ce cas extrême, en même temps que 

 tous les ca> intermédiaires, à une loi commune. Il sullil de rem- 

 placer l'exposant -1 par O.ioilog c'est-à-dire par le logarithme 

 décimal de - , avec la condition que ce nouvel exposant ne peut 

 jamais dépasser 2. 



La formule ainsi transformée deviendrait rigoureusement 



robtenir^les'', 'liât'' rè^diers'^imnd leTyHndre avait pour 

 rayon environ 10 fois le rayon a. Nous l'avons déjà reconnu dans 



panîe l'instabilité des allures et [,•> résultats anormaux. Voir, par 

 exemple, le négatif dans les Tableaux XL et XLI. 



