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attendu que nous nous trouvons précisément dans le c;is singulier 

 (|ui a été signalé au n" 47, puisque la loi de mouvement (46) est 

 définie au moyen de l'unique variable X, qui figure seule dans 

 l'expression (41) de b. 



-24. Afin de présenter un exemple <pii au contraire apparlicime 

 en propre à la spirale sinusoïde sphérique, j'adopterai eette autre 

 forme pour la fonction arbitraire 



/•(8,X) = (H-côsX)I sin\. 

 ^ La loi de mouvement qui en découle se trouve alors définie par 



qui dépend, cette fois, des deux coordonnées ensemble. 

 Le potentiel devient par là 



n f n C de 



2 - ? V M = J (H - cos k)ï dt = J ra » 



2 -|,V w = Lo g tan g (|e) 



